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論文

Magnetic properties of Ce$$_{1-x}$$Nd$$_{x}$$TiO$$_{3}$$ and some solid solution orthotitanates Ln$$_{1-x}$$Ln$$_{x}$$'TiO$$_{3}$$(Ln and Ln'=La to Sm; 0$$leq$$x$$leq$$1)

吉井 賢資; 中村 彰夫; 阿部 英樹*; 森井 幸生

Journal of Solid State Chemistry, 153(1), p.145 - 151, 2000/08

https://doi.org/10.1006/jssc.2000.8765
 被引用回数：4 パーセンタイル：16.43(Chemistry, Inorganic & Nuclear)

斜方晶構造を有するペロブスカイト混晶系Ce$$_{1-x}$$Nd$$_{x}$$TiO$$_{3}$$では、0.5$$leq$$x$$leq$$1の範囲内で、直流帯磁率-温度曲線の20-60Kに帯磁率ピークが観測される。この現象に関し、電気抵抗、交流帯磁率及び中性子散乱によって調べたところ、以下の結果を得た。(1)電気抵抗は、ネール点(約100K)近傍で、その温度依存性が変化する。(2)低温4.5Kでの磁化は、対数依存性を持って緩和する。(3)帯磁率ピーク温度近傍で、非線形交流帯磁率が正に発散する。(4)中性子散乱から、ネール点以下の温度で時期ピークは存在しない。これらから、帯磁率ピークの出現は、スピングラスあるいはクラスターグラスといったランダム状態の生成によって磁化が減少したためと考えた。また、CeあるいはNdをほかの希土類イオンに置換したいくつかの類似系では、帯磁率ピークは観測されなかった。

論文

Magnetic properties of Pr$$_{1-x}$$Sr$$_{x}$$CoO$$_{3}$$

吉井 賢資; 中村 彰夫

Physica B; Condensed Matter, 281-282, p.514 - 515, 2000/06

https://doi.org/10.1016/S0921-4526(99)00949-7
 被引用回数：26 パーセンタイル：75.2(Physics, Condensed Matter)

コバルト酸化物Pr$$_{1-x}$$Sr$$_{x}$$CoO$$_{3}$$についてその磁気的性質を調べ、類似化合物La$$_{1-x}$$Sr$$_{x}$$CoO$$_{3}$$の性質と比較した。本系の結晶構造はxの全領域で、斜方晶ペロブスカイト型を示した。x=0の化合物PrCoO$$_{3}$$は300K以下では磁気転移を示さないが、SrをPrサイトに導入することにより、強磁性転移を起こす。転移温度はx=0.5で最大で~250Kであった。低温で磁化の緩和を測ったところ、磁化が時間の対数に比例することがわかった。スピングラス特有のエージング効果が観測されなかったことと、同一の結果がLa$$_{1-x}$$Sr$$_{x}$$CoO$$_{3}$$で得られていることから、この強磁性はクラスターグラス状態を伴っていることを推測した。La$$_{1-x}$$Sr$$_{x}$$CoO$$_{3}$$ではx=0.15にスピングラスとクラスターガラスの境界があることが報告されているが、本系ではx$$>$$0ですべてクラスターガラス状態であることがわかった。

論文

Neutron powder diffraction study of intercalation compound Fe$$_{x}$$TiS$$_{2}$$

黒岩 芳弘*; 西村 正弘*; 野田 幸男*; 森井 幸生

Physica B; Condensed Matter, 213-214, p.396 - 398, 1995/00

https://doi.org/10.1016/0921-4526(95)00168-9
 被引用回数：11 パーセンタイル：57.83(Physics, Condensed Matter)

鉄原子をインターカラントとする層間化合物Fe$$_{x}$$TiS$$_{2}$$は0$$<$$x$$<$$0.2でスピングラス相を、0.4$$<$$x$$<$$1で強磁性相をとる。クラスターガラス相と呼ばれる0.2$$<$$x$$<$$0.4の領域で鉄原子の配置を調べるために、中性子粉末回折実験を行った。その結果磁気秩序を示す回折ピークは観測できなかった。70Kでの結晶構造をリートベルト法で解析したところ、x~1/3でP31Cの空間群、z=6、a=5.9006$AA$、c=11.407$AA$であり、√3a$$times$$√3a$$times$$2cの超格子が形成されていることが判明した。一方x~1/4では、2a$$times$$2a$$times$$2cの超格子が形成されており、結晶構造はx~1/3のそれと違っていることを示している。

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